Chiziqli kanonik transformatsiyaga asoslangan fokusni tiklash - Focus recovery based on the linear canonical transform

Bu maqola mavzu bilan tanish bo'lmaganlar uchun etarli bo'lmagan kontekstni taqdim etadi. Iltimos yordam bering maqolani takomillashtirish tomonidan o'quvchi uchun ko'proq kontekstni taqdim etish. (2009 yil oktyabr) (Ushbu shablon xabarini qanday va qachon olib tashlashni bilib oling)

Fokusni tiklash defokusli tasvirdan noto'g'ri muammo, chunki u yuqori chastotali komponentni yo'qotadi. Fokusni tiklash usullarining aksariyati chuqurlikni baholash nazariyasiga asoslangan.^[1] The Chiziqli kanonik konvertatsiya (LCT) ko'plab taniqli optik effektlarga mos ravishda kengaytiriladigan yadro beradi. Ushbu tizimni tasvirlash va teskari aylantirish uchun optik tizimni taxmin qilish uchun LCT-lardan foydalanib, defokuslangan tasvirni tiklashga nazariy jihatdan ruxsat beradi.

Dala chuqurligi va idrok etiladigan fokus

Ob'ekt har xil pozitsiyalarga qo'yiladi, aksincha samarali diqqat markaziga olib keladi.

Fotosuratda, maydon chuqurligi (DOF) samarali fokus masofasini bildiradi. Odatda bu ob'ektni ta'kidlash va fonni (va / yoki old fonni) ta'kidlash uchun ishlatiladi. DOF bilan bog'liq muhim o'lchov ob'ektivdir diafragma. Diafragma diametrini kamaytirish diqqatni kuchaytiradi va piksellar sonini pasaytiradi va aksincha.

Gyuygens-Frenel printsipi va DOF

Ikki xil sohada kuzatuv nuqtalari

The Gyuygens-Frenel printsipi tasvirlaydi difraktsiya ikki maydon o'rtasida to'lqin tarqalishining. Bu tegishli Furye optikasi dan ko'ra geometrik optikasi. Difraksiyaning buzilishi ikkita holat parametrlariga, diafragma kattaligiga va oraliq masofaga bog'liq.

Manba maydonini va maqsad maydonini, mos ravishda 1-maydon va 0-maydonni ko'rib chiqing. P₁(x₁, y₁) - bu manba maydonidagi pozitsiya, P₀(x₀, y₀) - bu maqsad maydonidagi pozitsiya. Gyuygens-Frenel printsipi U (x) ikkita maydon uchun difraktsiya formulasini beradi₀, y₀), U (x₁, y₁) quyidagi kabi:

${ displaystyle mathbf {U} (x_ {0}, y_ {0}) = { frac {1} {j lambda}} int ! int mathbf {U} (x_ {1}, y_ {1}) { frac {e ^ {jkr_ {01}}} {r_ {01}}} cos theta dx_ {1} dy_ {1}}$

bu erda θ orasidagi burchakni bildiradi ${ displaystyle r_ {01}}$ va ${ displaystyle z}$. Cosθ-ni almashtiring ${ displaystyle { frac {r_ {01}} {z}}}$ va ${ displaystyle r_ {01}}$ tomonidan
${ displaystyle [(x_ {0} -x_ {1}) ^ {2} + (y_ {0} -y_ {1}) ^ {2} + z ^ {2}] ^ {1/2}}$

biz olamiz

${ displaystyle mathbf {U} (x_ {0}, y_ {0}) = { frac {1} {j lambda z}} int ! int mathbf {U} (x_ {1}, y_ {1}) { frac { exp (jkz [1 + ({ frac {x_ {0} -x_ {1}} {z}}) ^ {2} + ({ frac {y_ {0}) -y_ {1}} {z}}) ^ {2}] ^ {1/2})} {1 + ({ frac {x_ {0} -x_ {1}} {z}}) ^ {2 } + ({ frac {y_ {0} -y_ {1}} {z}}) ^ {2}}} dx_ {1} dy_ {1}}$

Keyingi masofa z yoki kichikroq diafragma (x₁, y₁) katta difraksiyani keltirib chiqaradi. Kattaroq DOF yanada samarali yo'naltirilgan to'lqin taqsimotiga olib kelishi mumkin. Bu to'qnashuvga o'xshaydi. Mana yozuvlar:

• Difraktsiya
  • Haqiqiy tasvirlash muhitida diafragma bilan taqqoslanadigan narsalarning chuqurligi odatda jiddiy difraksiyaga olib kelishi uchun etarli emas.
  • Biroq, ob'ektning etarlicha chuqurligi tasvirni chindan ham xiralashtirishi mumkin.
• Samarali diqqat
  • Kichik diafragma, loyqalanish radiusi kichik, to'lqinli ma'lumotlar kam.
  • Katta diafragma bilan taqqoslaganda tafsilotlarni yo'qotadi.

Xulosa qilib aytganda, diffraktsiya mikro xatti-harakatni tushuntiradi, DOF esa makro xatti-harakatni ko'rsatadi. Ularning ikkalasi diafragma kattaligi bilan bog'liq.

Chiziqli kanonik konvertatsiya

"Kanonik" ning ma'nosi sifatida chiziqli kanonik konvertatsiya (LCT) - bu kabi muhim yadrolarga ulanadigan kengaytiriladigan transformatsiya Fresnel o'zgartirish, Fraunhofer o'zgartirish va kasrli Furye konvertatsiyasi. Uni to'rtta parametr bilan osongina boshqarish mumkin, a, b, v, d (3 daraja erkinlik). Ta'rif:

Ikki bo'sh joy tarqalishi va bitta ingichka ob'ektiv o'tishi bilan umumiy ko'rish tizimi

${ displaystyle L_ {M} (f (u)) = int L_ {M} (u, u ') f (u') du '}$

qayerda

${ displaystyle L_ {M} (u, u ') = { begin {case} { sqrt { frac {1} {b}}} e ^ {- j pi / 4} e ^ {[j pi ({ frac {d} {b}} u ^ {2}) - 2 { frac {1} {b}} uu '+ { frac {a} {b}} u' ^ {2}] }, & { mbox {if}} b neq 0 { sqrt {d}} e ^ {{ frac {j} {2}} cdu ^ {2}} delta (u'-du) , & { mbox {if}} b = 0 end {case}}}$

Ob'ekt masofasi bilan umumiy ko'rish tizimini ko'rib chiqing z₀, fokus masofasi ning ingichka ob'ektiv f va tasvir masofasi z₁. Erkin bo'shliqda tarqalishning ta'siri deyarli a rolini o'ynaydi chirillash konversiya, ya'ni difraksiyaning formulasi. Bundan tashqari, ingichka linzalarda tarqalish ta'siri chirpni ko'paytirish vazifasini bajaradi. Parametrlar barchasi soddalashtirilgan paraksial taxminlar bo'shliqning tarqalishini kutib olish paytida. Bu diafragma hajmini hisobga olmaydi.

LCT xususiyatlaridan ushbu optik tizim uchun quyidagi 4 parametrni olish mumkin:

${ displaystyle { begin {bmatrix} 1 - { frac {z_ {1}} {f}} quad & lambda z_ {0} - { frac { lambda z_ {0} z_ {1}} { f}} + lambda z_ {1} - { frac {1} { lambda f}} quad & 1 - { frac {z_ {0}} {f}} end {bmatrix}}}$

Bir marta z₁, z₀ va f Ma'lumki, LCT har qanday optik tizimni simulyatsiya qilishi mumkin.

Izohlar

Adabiyotlar

• Xaldun M. Ozaktas, Zeev Zalevskiy va M. Alper Kutay (2001). Fraktsion Fourier konvertatsiya qilish optikada va signallarni qayta ishlashda qo'llaniladi. Nyu York: John Wiley & Sons. ISBN  978-0-471-96346-2.CS1 maint: mualliflar parametridan foydalanadi (havola)
• M. Sorel va J. Flusser, "Kamera harakatining xiralashishi natijasida buzilgan tasvirlarni kosmik-variantli qayta tiklash", Rasmni qayta ishlash bo'yicha IEEE operatsiyalari, vol. 17, 105–116 betlar, 2008 yil fevral.
• "Kattalashtirish ob'ektivining ishlash usuli". Jos. Schneider Optische Werke GmbH. Fevral 2008. Arxivlangan asl nusxasi 2012-05-08 da.
• B. Barshan, M. Alper Kutay va H. M. Ozaktas, "Lineer bo'lmagan noanik transformatsiyalar bilan optimal filtrlash", Optik aloqa, vol. 135, 32-36 bet, 1997 yil fevral.