Termoyadroviy energiya olish faktori - Fusion energy gain factor

Ning portlashi Ayvi Mayk vodorod bombasi. Vodorod bombasi termoyadroviy energiyasini 1 ga nisbatan kattaroq koeffitsientga erishishga qodir bo'lgan yagona moslama.

A termoyadroviy energiya olish koeffitsienti, odatda belgi bilan ifodalanadi Q, ning nisbati termoyadroviy quvvat yilda ishlab chiqarilgan yadro sintezi quvvatini ta'minlash uchun zarur bo'lgan reaktor plazma yilda barqaror holat. Holati Q = 1, termoyadroviy reaktsiyalar natijasida chiqariladigan quvvat talab qilinadigan isitish quvvatiga teng bo'lganda, deyiladi beziyonyoki ba'zi manbalarda, ilmiy buzilish.

Birlashma reaktsiyalari natijasida chiqarilgan energiya yoqilg'ida saqlanib qolishi mumkin o'z-o'zini isitish. Ko'pgina termoyadroviy reaktsiyalar ularning kamida bir qismini energiyani plazmada ushlab bo'lmaydigan shaklda chiqaradi, shuning uchun tizim Q = 1 tashqi isitishsiz soviydi. Oddiy yoqilg'ilar bilan termoyadroviy reaktorlarda o'z-o'zini isitish hech bo'lmaganda tashqi manbalarga to'g'ri kelishi kutilmaydi Q = 5. Agar Q ushbu nuqtadan ortib boradi, o'z-o'zidan isitishni ko'paytirish, oxir-oqibat tashqi isitish ehtiyojini yo'q qiladi. Ushbu nuqtada reaktsiya o'zini o'zi ushlab turadigan holatga aylanadi ateşleme. Ateşleme cheksizga to'g'ri keladi Q, va odatda amaliy reaktor dizayni uchun juda kerakli deb hisoblanadi.

Vaqt o'tishi bilan bir nechta o'xshash atamalar termoyadroviy leksikaga kirdi. O'zini isitmaydigan energiyani elektr energiyasini ishlab chiqarish uchun tashqaridan olish mumkin. Plazmani ish haroratiga qadar qizdirish uchun elektr energiyasidan foydalanish mumkin. O'z-o'zidan ishlaydigan tizimquvvatlanadi shu tarzda "yugurish" deb nomlanadi muhandislik buzilishi. Muhandislik buzilishidan yuqori darajada ishlaydigan mashina ishlatgandan ko'ra ko'proq elektr energiyasini ishlab chiqaradi va uning ortiqcha qismini sotishi mumkin. Operatsion xarajatlarini qoplash uchun etarlicha elektr energiyasini sotadigan kishi ba'zida shunday nomlanadi iqtisodiy buzilish. Bundan tashqari, termoyadroviy yoqilg'ilar, ayniqsa tritiy, juda qimmat, shuning uchun ko'plab eksperimentlar har xil sinov gazlarida ishlaydi vodorod yoki deyteriy. Ushbu yoqilg'ida ishlaydigan reaktor, tritiy joriy qilingan taqdirda buzilmaslik shartlariga etadi, deyiladi ekstrapolyatsiya qilingan breakeven.

2017 yildan boshlab^[yangilash], uchun yozuv Q tomonidan o'tkaziladi JET tokamak Buyuk Britaniyada, da Q = (16 MVt) / (24 MVt) ≈ 0,67, birinchi marta 1997 yilda erishilgan. ITER dastlab ateşleme uchun mo'ljallangan, lekin hozirda erishish uchun mo'ljallangan Q = 10, 50 MVt AOK qilingan termik quvvatdan 500 MVt termoyadroviy quvvat ishlab chiqaradi. Ekstrapolyatsiya qilingan breakeven uchun eng yuqori rekord JT-60 qurilma, bilan Q_ext = 1.25.

Kontseptsiya

Q^[a] ni shunchaki taqqoslash kuch reaktorda sintez reaktsiyalari natijasida ajralib chiqadi, P_fus, etkazib beriladigan doimiy isitish quvvatiga, P_issiqlik. Shu bilan birga, qo'shimcha kuch yo'qotishlarini hisobga olgan holda buzilishning bir nechta ta'riflari mavjud.

Beziyon

1955 yilda, John Lawson birinchi bo'lib tasniflangan ishlarda energiya balansi mexanizmlarini batafsil o'rganib chiqdi, ammo hozirda mashhur bo'lgan 1957 yilda nashr etilgan. Ushbu maqolada u avvalgi tadqiqotchilarning ishlarini ko'rib chiqdi va takomillashtirdi, xususan Xans Tirring, Piter Thonemann, va tomonidan ko'rib chiqilgan maqola Richard Post. Bularning barchasini kengaytirib, Lousonning maqolasida turli xil mexanizmlar yordamida yo'qoladigan kuch miqdori haqida batafsil bashorat qilingan va bu reaktsiyani ta'minlash uchun zarur bo'lgan energiya bilan taqqoslangan.^[1] Ushbu muvozanat bugungi kunda Lawson mezonlari.

Muvaffaqiyatli termoyadroviy reaktor dizaynida termoyadroviy reaktsiyalar belgilangan miqdordagi quvvatni hosil qiladi P_fus.^[b] Ushbu energiyaning bir qismi, P_yo'qotish, turli xil mexanizmlar orqali yo'qoladi, asosan yoqilg'ining reaktor kamerasining devorlariga konvektsiyasi va quvvat olish uchun qo'lga olinmaydigan har xil nurlanish shakllari. Reaksiya davom etishi uchun tizim bu yo'qotishlarni qoplash uchun isitishni ta'minlashi kerak, qaerda P_yo'qotish = P_issiqlik issiqlik muvozanatini saqlash uchun.^[2]

Buzilishning eng asosiy ta'rifi qachon Q = 1,^[c] anavi, P_fus = P_issiqlik.

Ba'zi asarlar ushbu ta'rifga quyidagicha murojaat qiladi ilmiy buzilish, shunga o'xshash atamalar bilan taqqoslash.^[3][4] Biroq, bunday foydalanish ma'lum hududlardan tashqarida kam uchraydi, xususan inertial qamoqdagi birlashma maydon, bu erda atama ancha keng qo'llaniladi.

Ekstrapolyatsiya qilingan breakeven

1950-yillardan boshlab, termoyadroviy reaktorlarning ko'pgina konstruktsiyalari aralashtirishga asoslangan deyteriy va tritiy ularning asosiy yoqilg'isi sifatida; boshqa yoqilg'i yoqimli xususiyatlarga ega, ammo ularni yoqish ancha qiyin. Trityum radioaktiv, yuqori bioaktiv va juda harakatchan bo'lgani uchun, bu xavfsizlik uchun muhim muammolarni anglatadi va bunday reaktorni loyihalash va ishlatish xarajatlarini oshiradi.^[5]

Narxlarni pasaytirish maqsadida ko'plab eksperimental mashinalar tritiyni qoldirib, faqat vodorod yoki deyteriyning sinov yoqilg'ilarida ishlashga mo'ljallangan. Bunday holda, atama ekstrapolyatsiya qilingan breakeven D-T yoqilg'isida ishlaydigan mashinaning kutilayotgan ishlashini faqat vodorod yoki deyteriy bilan ishlaganda ishlashga qarab aniqlash uchun ishlatiladi.^[6]

Ekstrapolyatsiya qilingan breakeven yozuvlari ilmiy brevenven yozuvlaridan biroz yuqoriroq. Ikkala JET va JT-60 D-D yoqilg'isida ishlayotganda 1,25 ga yaqin qiymatga erishdi (tafsilotlar uchun pastga qarang). D-T-da ishlayotganingizda, faqat JET-da mumkin, maksimal ishlash ekstrapolyatsiya qilingan qiymatning yarmiga teng.^[7]

Muhandislik buzilgan

Boshqa tegishli atama, muhandislik buzilishi, energiyani reaktordan ajratib olish, uni elektr energiyasiga aylantirish va ba'zi qismini isitish tizimiga qaytarish zarurligini ko'rib chiqadi.^[6] Elektr energiyasini termoyadroviydan isitish tizimiga qaytarib yuboradigan ushbu yopiq tsikl ma'lum qayta aylanish. Bunday holda, asosiy ta'rifi ga qo'shimcha atamalar qo'shish orqali o'zgaradi P_fus ushbu jarayonlarning samaradorligini ko'rib chiqish uchun tomon.^[8]

D-T reaktsiyalari ularning energiyasining katta qismini quyidagicha chiqaradi neytronlar va shunga o'xshash zaryadlangan zarralar kabi kichikroq miqdor alfa zarralari. Neytronlar elektr neytraldir va har qanday narsadan tashqariga chiqadi magnitlangan izolyatsiya (MFE) dizayni va juda yuqori zichlikka qaramay inertial qamoqdagi birlashma (ICF) konstruktsiyalari, ular ushbu dizayndagi yoqilg'i massasidan osongina qochib qutulishga moyil. Bu shuni anglatadiki, reaksiyalardan faqat zaryadlangan zarralar yonilg'i massasida ushlanib, o'z-o'zini isitishga olib keladi. Agar zaryadlangan zarralarda chiqariladigan energiyaning qismi f_ch, keyin bu zarralardagi quvvat bo'ladi P_ch = f_chP_fus. Agar bu o'z-o'zini isitish jarayoni mukammal bo'lsa, ya'ni barchasi P_ch yoqilg'ida ushlanib qoladi, ya'ni elektr energiyasini ishlab chiqarish uchun mavjud bo'lgan quvvat bu shaklda chiqmagan quvvatdir yoki (1 -f_ch)P_fus.^[9]

Amaliy energiyaning katta qismini tashiydigan neytronlarda, xuddi D-T yoqilg'ida bo'lgani kabi, bu neytron energiyasi odatda "adyol "ning lityum reaktorni yonilg'isi uchun ishlatiladigan ko'proq tritiy ishlab chiqaradi. Turli xilligi sababli ekzotermik va endotermik reaktsiyalar, adyolda kuchaytirish koeffitsienti M bo'lishi mumkin_R. M_R odatda 1,1 dan 1,3 gacha tartibda bo'ladi, ya'ni u ozgina miqdorda energiya ishlab chiqaradi. Aniq natija, atrof-muhitga chiqarilgan va shu bilan energiya ishlab chiqarish uchun mavjud bo'lgan energiyaning umumiy miqdori deb nomlanadi P_R, reaktorning aniq quvvat chiqishi.^[9]

Keyin adyol sovutiladi va sovutish suyuqligi ishlatilgan issiqlik almashinuvchisi an'anaviy haydash bug 'turbinalari va generatorlar. Keyin elektr energiyasi yana isitish tizimiga beriladi.^[9] Avlod zanjiridagi ushbu bosqichlarning har biri e'tiborga olinadigan samaradorlikka ega. Plazma isitish tizimlarida, ${ displaystyle eta _ {heat}}$ 60 dan 70 foizgacha, zamonaviy generator tizimlari esa Rankin tsikli bor ${ displaystyle eta _ {elec}}$ atrofida 35 dan 40% gacha. Ularni birlashtirib, biz quvvatni konvertatsiya qilish tsiklining umuman samaradorligini olamiz, ${ displaystyle eta _ {NPC}}$, taxminan 0,20 dan 0,25 gacha. Ya'ni, taxminan 20 dan 25% gacha ${ displaystyle P_ {R}}$ qayta aylanishi mumkin.^[9]

Shunday qilib, buzilish muhandisligiga erishish uchun zarur bo'lgan termoyadroviy energiyani olish koeffitsienti quyidagicha aniqlanadi:^[10]

${ displaystyle Q_ {E} equiv { frac {P_ {fus}} {P_ {heat}}} = { frac {1} { eta _ {heat} cdot f_ {recirc} cdot eta _ {elec} cdot (1-f_ {ch})}}}$

Qanday qilib buni tushunish uchun ${ displaystyle Q_ {E}}$ ishlatilsa, 20 MVt va. da ishlaydigan reaktorni ko'rib chiqing Q = 2. Q = 20 MVt quvvatga ega 2 shuni anglatadi P_issiqlik 10 MVtni tashkil etadi. Dastlabki 20 MVtdan taxminan 20% alfabalardir, shuning uchun to'liq tortib olishni taxmin qilsak, 4 MVt P_issiqlik o'z-o'zidan ta'minlanadi. Bizga jami 10 MVt isitish kerak va shundan 4tasini alfa orqali olishimiz kerak, shuning uchun yana 6 MVt quvvatga ehtiyoj bor. Dastlabki 20 MVt quvvatdan 4 MVt yoqilg'ida qoladi, shuning uchun bizda 16 MVt quvvatga ega. Foydalanish M_R 1.15 dan adyol uchun biz olamiz P_R taxminan 18,4 MVt. Yaxshi deb taxmin qilsangiz ${ displaystyle eta _ {NPC}}$ 0,25 dan, bu 24 MVtni talab qiladi P_R, shuning uchun reaktor Q = 2 muhandislik buzilishiga erisha olmaydi. Da Q = 4 biriga 5 MVt qizdirish kerak, shundan 4tasi termoyadroviydan kelib chiqib, 1 MVt tashqi quvvatni talab qiladi, bu esa 18,4 MVt quvvatga ega bo'lgan toza quvvat bilan osonlikcha hosil bo'lishi mumkin. Shunday qilib, ushbu nazariy dizayn uchun Q_E 2 dan 4 gacha.

Haqiqiy dunyodagi yo'qotishlar va samaradorlikni hisobga olgan holda, 5 dan 8 gacha bo'lgan Q qiymatlari odatda magnitlangan kameralar uchun ro'yxatga olinadi,^[9] harakatsiz qurilmalar uchun juda past qiymatlarga ega ${ displaystyle eta _ {heat}}$ va shuning uchun ancha yuqori talab qilinadi Q_E qiymatlari, 50 dan 100 gacha tartibda.^[11]

Ateşleme

Plazma harorati oshgani sayin, termoyadroviy reaktsiyalar tezligi tezlashadi va shu bilan birga o'z-o'zini isitish tezligi. Bundan farqli o'laroq, rentgen nurlari kabi quvvatni yo'qotadigan energiya yo'qotishlari bir xil darajada o'smaydi. Shunday qilib, umuman olganda, haroratning oshishi bilan o'z-o'zini isitish jarayoni samaraliroq bo'ladi va uni issiq ushlab turish uchun tashqi manbalardan kam energiya talab qilinadi.

Oxir-oqibat P_issiqlik nolga etadi, ya'ni plazmani ish haroratida ushlab turish uchun zarur bo'lgan barcha energiya o'z-o'zidan isitish orqali ta'minlanadi va qo'shilishi kerak bo'lgan tashqi energiya miqdori nolga tushadi. Ushbu nuqta sifatida tanilgan ateşleme. Energiyaning atigi 20% o'zini isitishga olib keladigan alfa sifatida ajralib chiqadigan D-T yoqilg'isida, bu plazma uni ish haroratida ushlab turish uchun zarur bo'lgan quvvatning kamida besh barobarini chiqarguncha sodir bo'lmaydi.

Ateşleme, ta'rifi bo'yicha, cheksizga mos keladi Q, lekin bu degani emas f_{qayta tiklash} nolga tushadi, chunki magnit va sovutish tizimlari singari tizimdagi boshqa quvvat batareyalari ham quvvat olishlari kerak. Ammo, odatda, ular isitgichlardagi energiyadan ancha kichikroq va juda kichikroq bo'lishini talab qiladi f_{qayta tiklash}. Eng muhimi, bu raqam doimiy ravishda doimiy bo'lishi ehtimoli ko'proq, ya'ni plazma ko'rsatkichlarining yanada yaxshilanishi, aylanma aylanishdan farqli o'laroq, to'g'ridan-to'g'ri tijorat ishlab chiqarishi uchun ishlatilishi mumkin bo'lgan ko'proq energiyaga olib keladi.

Tijorat buzilishi

Breakevenning yakuniy ta'rifi tijorat buzilishi, bu aylanma davrdan keyin qolgan har qanday aniq elektr energiyasining iqtisodiy qiymati reaktor uchun to'lov uchun etarli bo'lganda paydo bo'ladi.^[6] Ushbu qiymat ikkalasi ham reaktornikiga bog'liq kapital qiymati va shunga bog'liq har qanday moliyalashtirish xarajatlari, uning operatsion xarajatlar yoqilg'i va texnik xizmatni o'z ichiga oladi spot narx elektr energiyasi.^[6][12]

Tijorat buzilishi reaktorning o'zi texnologiyasidan tashqaridagi omillarga asoslanadi va hatto to'liq yonib ketgan plazmasiga ega bo'lgan reaktor ham muhandislik buzilishidan yuqori darajada ishlaydi, chunki u o'zini to'lash uchun etarlicha elektr energiyasini ishlab chiqarmaydi. Asosiy tushunchalardan birortasi yoqadimi ITER ushbu maqsadga erishish mumkinligi haqida maydonda muhokama qilinmoqda.^[13]

Amaliy misol

Ko'pgina termoyadroviy reaktorlarning dizayni 2017 yilga kelib o'rganilmoqda^[yangilash] D-T reaktsiyasiga asoslangan, chunki uni yoqish eng oson va energiya zichligi bilan ajralib turadi. Shu bilan birga, bu reaksiya o'z energiyasining katta qismini bitta yuqori energetik neytron shaklida va atigi 20% alfa shaklida beradi. Shunday qilib, D-T reaktsiyasi uchun, f_ch = 0,2. Bu shuni anglatadiki, o'z-o'zini isitish hech bo'lmaganda tashqi isitishga teng bo'lmaydi Q = 5.

Samaradorlik qiymatlari dizayn tafsilotlariga bog'liq, ammo ular η oralig'ida bo'lishi mumkin_issiqlik = 0,7 (70%) va η_elektr = 0,4 (40%). Birlashma reaktorining maqsadi - uni qayta aylantirish emas, balki quvvat ishlab chiqarish, shuning uchun amaliy reaktorga ega bo'lishi kerak f_{qayta tiklash} = Taxminan 0,2. Pastroq bo'lsa yaxshi bo'lar edi, lekin erishish qiyin bo'ladi. Ushbu qadriyatlardan foydalanib biz amaliy reaktor uchun topamiz Q = 22.

ITERni hisobga olgan holda, biz 50 MVt quvvat uchun 500 MVt energiya ishlab chiqaradigan dizaynga egamiz. Agar chiqadigan mahsulotning 20% ​​o'zi isitadigan bo'lsa, bu 400 MVt qochishni anglatadi. Xuddi shu η ni taxmin qilish_issiqlik = 0,7 va η_elektr = 0,4, ITER (nazariy jihatdan) 112 MVt issiqlik ishlab chiqarishi mumkin. Bu shuni anglatadiki, ITER muhandislik buzilishida ishlaydi. Biroq, ITER quvvatni tortib olish tizimlari bilan jihozlanmagan, shuning uchun keyingi mashinalar kabi nazariy bo'lib qoladi DEMO.

Vaqtinchalik va doimiy

Ko'pgina dastlabki termoyadroviy qurilmalar mikrosaniyalarda ishlaydi va ularni oziqlantirish uchun qandaydir impulsli quvvat manbaidan foydalanadi magnit qamoq qamoqxonadan siqishni isitish manbai sifatida ishlatganda tizim. Louson shu nuqtai nazardan buzilmaslikni butun reaktsiya tsikli tomonidan chiqarilgan energiya, xuddi shu tsikl davomida mashinaga etkazib beriladigan umumiy energiyaga nisbatan aniqladi.^[7]

Vaqt o'tishi bilan, ko'rsatkichlar buyurtma bo'yicha oshganligi sababli, reaktsiya vaqtlari mikrosaniyalardan soniyagacha va sekundgacha uzaytirildi ITER, daqiqalar tartibi bo'yicha. Bunday holda "butun reaksiya tsikli" ta'rifi xiralashgan bo'ladi. Yongan plazma bo'lsa, masalan, P_issiqlik tizim o'rnatilayotganda ancha yuqori bo'lishi mumkin, so'ngra u to'liq rivojlanganda nolga tushadi, shuning uchun eng yuqori yoki cheksizligini aniqlash uchun eng yaxshi ishlayotgan vaqtda bir lahzani tanlash vasvasasi bo'lishi mumkin. Q. Ushbu holatlarda yaxshiroq echim - bu asl ta'rifga o'xshash qiymat hosil qilish uchun reaktsiya bo'yicha o'rtacha Lawson ta'rifidan foydalanish.^[7]

Qo'shimcha asorat mavjud. Tizim ish sharoitiga keltirilganda isitish bosqichida termoyadroviy reaktsiyalar natijasida chiqarilgan energiyaning bir qismi atrofdagi yoqilg'ini isitish uchun sarflanadi va shu bilan atrof muhitga chiqarilmaydi. Bu endi plazma ish haroratiga etib, issiqlik muvozanatiga kirganda to'g'ri bo'lmaydi. Shunday qilib, agar butun tsiklda o'rtacha qiymat bo'lsa, bu energiya isitish muddatining bir qismiga qo'shiladi, ya'ni isitish uchun to'plangan energiyaning bir qismi aks holda P_fus va shuning uchun operativni ko'rsatmaydi Q.^[7]

JET reaktori operatorlari ushbu ma'lumot jami miqdordan olib tashlanishi kerakligini ta'kidladilar:

${ displaystyle Q * equiv { frac {P_ {fus}} {P_ {heat} -P_ {temp}}}}$

qaerda:

${ displaystyle P_ {temp} = { frac {dWp} {dt}}}$

Ya'ni, P_temp plazmaning ichki energiyasini ko'tarish uchun qo'llaniladigan quvvatdir. JET-ning rekord qiymati 0.67 qiymati haqida xabar berishda ushbu ta'rif ishlatilgan.^[7]

Ushbu ta'rif bo'yicha ba'zi munozaralar davom etmoqda. 1998 yilda. Operatorlari JT-60 etib kelgan deb da'vo qilmoqda Q = 1,25 D-D yoqilg'isida ishlaydi, shuning uchun ekstrapolyatsiyalangan breakevenga etadi. Ushbu o'lchov Q * ning JET ta'rifiga asoslangan edi. Ushbu ta'rifdan foydalanib, JET bir muncha vaqt oldin ekstrapolyatsiya qilingan breakevenga erishgan edi.^[14] Agar kimdir ushbu sharoitda energiya balansini va avvalgi mashinalarni tahlilini hisobga oladigan bo'lsa, unda asl ta'rifdan foydalanish kerak, shuning uchun ikkala mashina ham har qanday nochorlik darajasidan ancha past bo'lib qoladi.^[7]

NIF da ilmiy buzilish

Ko'pgina termoyadroviy tajribalarda ba'zi bir magnitlangan qamoqlardan foydalanilgan bo'lsa-da, yana bir muhim tarmoq inertial qamoqdagi birlashma Uning zichligini oshirish uchun yoqilg'i massasini ("nishon") mexanik ravishda bosadigan (ICF). Bu termoyadroviy hodisalar tezligini sezilarli darajada oshiradi va yoqilg'ini uzoq vaqt cheklash zaruratini pasaytiradi. Ushbu siqishni yoqilg'ini ushlab turadigan yengil kapsulani qandaydir "haydovchi" yordamida qizdirish orqali amalga oshiriladi. Har xil taklif qilingan haydovchilar mavjud, ammo hozirgi kungacha aksariyat tajribalar ishlatilgan lazerlar.^[15]

Ning an'anaviy ta'rifidan foydalanib Q, P_fus / P_issiqlik, ICF qurilmalari juda past Q. Buning sababi lazer juda samarasiz; Holbuki ${ displaystyle eta _ {heat}}$ magnit tizimlarda ishlatiladigan isitgichlar 70%, lazerlar 1% buyurtma bo'yicha bo'lishi mumkin.

Shu sababli, Lourens Livermor milliy laboratoriyasi (LLNL), ICF tadqiqotlari etakchisi, boshqa modifikatsiyani taklif qildi Q bu belgilaydi P_issiqlik haydovchiga tashqi quvvat manbai tomonidan kiritilgan energiyadan farqli o'laroq, haydovchi tomonidan kapsulaga etkazilgan energiya sifatida. Ya'ni, ular lazerning samarasizligini daromadni hisobga olishdan olib tashlashni taklif qilmoqdalar. Ushbu ta'rif ancha yuqori natijalarni beradi Q qiymatlarni belgilaydi va buzilish ta'rifini quyidagicha o'zgartiradi P_fus / P_lazer = 1. Ba'zan ular ushbu ta'rifni "ilmiy buzilish" deb atashgan.^[16][17] Ushbu atama hamma joyda qo'llanilmadi; ning boshqa ta'rifini boshqa guruhlar qabul qildilar Q lekin murojaat qilishni davom ettirdi P_fus = P_lazer shunchaki buzilgan kabi.^[18]

2013 yil 7 oktyabrda LLNL ushbu sohada ilmiy kamchiliklarga erishganligini e'lon qildi Milliy Ateşleme Tesisi (NIF) 29 sentyabrda.^[19][20][21] Ushbu tajribada, P_fus taxminan 14 kJ, lazer chiqishi esa 1,8 MJ edi. Ularning oldingi ta'riflariga ko'ra, bu a Q 0,0077 dan. Ushbu press-reliz uchun ular qayta aniqlandi Q yana bir bor, bu safar tenglashtirish P_issiqlik "yoqilg'ining eng issiq qismiga" etkazib beriladigan energiya miqdori bo'lib, asl lazer energiyasining atigi 10 kJ termoyadroviy reaktsiyaga kirishgan yoqilg'ining qismiga etganligini hisoblab chiqamiz. Ushbu nashr sohada qattiq tanqid qilindi.^[22][23]

Izohlar

Adabiyotlar

Iqtiboslar

Bibliografiya

• Entler, Slavomir (2015 yil iyun). "Engineering Breakeven". Fusion Energy jurnali. 34 (3): 513–518}. doi:10.1007 / s10894-014-9830-2. S2CID  189913715.CS1 maint: ref = harv (havola)
• Louson, Jon (1957). "Energiya ishlab chiqaruvchi termoyadro reaktorining ba'zi mezonlari". Jismoniy jamiyat ishlari, B bo'lim. 70 (6): 6–10. Bibcode:1957 yil PPSB ... 70 .... 6L. doi:10.1088/0370-1301/70/1/303.CS1 maint: ref = harv (havola)
• Meade, Deyl (1997 yil oktyabr). Q, muvozanat va vaqtinchalik termoyadroviy plazmalar uchun nτE diagrammasi. 17-IEEE / NPSS termoyadroviy muhandisligi bo'yicha simpozium.CS1 maint: ref = harv (havola)