Giperfin tuzilishi - Hyperfine structure

Yilda atom fizikasi, giperfin tuzilishi kichik siljishlar va bo'linishlar bilan belgilanadi^{[tushuntirish kerak ]} ichida energiya darajasi ning atomlar, molekulalar va ionlari, yadro holati va elektron bulutlari holati o'rtasidagi o'zaro bog'liqlik tufayli.

Atomlarda giperfin struktura ning energiyasidan kelib chiqadi yadro magnit dipol momenti bilan o'zaro aloqada bo'lish magnit maydon elektronlari va energiyasi bilan hosil bo'ladi yadroviy elektr to'rt qavatli moment ichida elektr maydonining gradienti zaryadning atom ichida taqsimlanishi tufayli. Molekulyar giperfin strukturasida, odatda, bu ikki effekt ustunlik qiladi, shuningdek, molekuladagi turli magnit yadrolari bilan bog'liq bo'lgan magnit momentlarning o'zaro ta'siri bilan bog'liq bo'lgan energiyani, shuningdek, yadro magnit momentlari va magnit maydonining aylanishi natijasida hosil bo'lgan magnit maydonni o'z ichiga oladi. molekula.

Giperfin tuzilishi qarama-qarshi nozik tuzilish o'rtasidagi o'zaro ta'sir natijasida yuzaga keladi magnit momentlar bilan bog'liq elektron aylanish va elektronlar orbital burchak impulsi. Energiya siljishi bilan giperfin strukturasi, odatda, mayda struktura siljishidan kattaroq kattaliklar tartibiga ega bo'lib, ularning o'zaro ta'siridan kelib chiqadi yadro (yoki molekulalardagi yadrolar) ichki va elektr magnit maydonlari bilan hosil qilingan.

Ning sxematik tasviri yaxshi va neytralda giperfin tuzilishi vodorod atomi

Tarix

Optik giperfin tuzilishi 1881 yilda kuzatilgan Albert Abraham Mishelson.^[1] Biroq, buni faqat kvant mexanikasi bilan izohlash mumkin Volfgang Pauli 1924 yilda kichik yadro magnit momentining mavjudligini taklif qildi.

1935 yilda X. Shuler va Teodor Shmidt giperfin tuzilishidagi anomaliyalarni tushuntirish uchun yadro to'rtburolli momenti mavjudligini taklif qilishdi.

Nazariya

Giperfin tuzilish nazariyasi to'g'ridan-to'g'ri kelib chiqadi elektromagnetizm, yadro o'zaro ta'siridan iborat multipole lahzalar ichki ishlab chiqarilgan maydonlar bilan (elektr monopolidan tashqari). Nazariya birinchi navbatda atom kassasi uchun olingan, ammo qo'llanilishi mumkin har bir yadro molekulada Buning ortidan molekulyar kassaga xos bo'lgan qo'shimcha effektlar muhokama qilinadi.

Atomning giperfin tuzilishi

Magnit dipol

Giperfindagi dominant atama Hamiltoniyalik odatda magnit dipol atamasidir. Nolga teng bo'lmagan atom yadrolari yadro aylanishi ${ displaystyle mathbf {I}}$ magnit dipol momentiga ega, quyidagicha berilgan:

{ displaystyle { boldsymbol { mu}} _ { text {I}} = g _ { text {I}} mu _ { text {N}} mathbf {I},}

qayerda ${ displaystyle g _ { text {I}}}$ bo'ladi g- omil va ${ displaystyle mu _ { text {N}}}$ bo'ladi yadro magnetoni.

Magnit maydon mavjud bo'lganda magnit dipol momenti bilan bog'liq energiya mavjud. Yadro magnit dipol momenti uchun m_Menmagnit maydonga joylashtirilgan, B, Hamiltonianda tegishli atama quyidagicha berilgan:^[2]

{ displaystyle { hat {H}} _ { text {D}} = - { boldsymbol { mu}} _ { text {I}} cdot mathbf {B}.}

Tashqi tomondan qo'llaniladigan maydon bo'lmasa, yadro tomonidan boshlanadigan magnit maydon orbital bilan bog'liq (ℓ) va aylantirish (s) elektronlarning impuls momenti:

{ displaystyle mathbf {B} equiv mathbf {B} _ { text {el}} = mathbf {B} _ { text {el}} ^ { ell} + mathbf {B} _ { text {el}} ^ {s}.}

Elektronning orbitali impulsi elektronning yadroning joylashishi deb qabul qiladigan ba'zi bir qat'iy tashqi nuqta atrofida harakatlanishidan kelib chiqadi. Yagona elektronning harakati tufayli yadrodagi magnit maydon, zaryad bilan -e pozitsiyada r yadroga nisbatan quyidagicha beriladi:

{ displaystyle mathbf {B} _ { text {el}} ^ { ell} = { frac { mu _ {0}} {4 pi}} { frac {-e mathbf {v} times - mathbf {r}} {r ^ {3}}},}

qayerda -r elektronga nisbatan yadroning holatini beradi. Jihatidan yozilgan Bor magnetoni, bu quyidagilarni beradi:

{ displaystyle mathbf {B} _ { text {el}} ^ { ell} = - 2 mu _ { text {B}} { frac { mu _ {0}} {4 pi} } { frac {1} {r ^ {3}}} { frac { mathbf {r} times m _ { text {e}} mathbf {v}} { hbar}}.}

Buni tan olish m_ev elektron momentum, pva bu r×p/ħ orbital hisoblanadi burchak momentum birliklarida ħ, ℓ, biz yozishimiz mumkin:

{ displaystyle mathbf {B} _ { text {el}} ^ { ell} = - 2 mu _ { text {B}} { frac { mu _ {0}} {4 pi} } { frac {1} {r ^ {3}}} mathbf { ell}.}

Ko'p elektronli atom uchun bu ifoda odatda umumiy orbital burchak impulsi bo'yicha yoziladi, ${ displaystyle scriptstyle { mathbf {L}}}$ , elektronlarni yig'ish va proektsion operator yordamida ${ displaystyle scriptstyle { varphi _ {i} ^ { ell}}}$ , qayerda ${ textstyle sum _ {i} mathbf { ell} _ {i} = sum _ {i} varphi _ {i} ^ { ell} mathbf {L}}$ . Orbital burchak momentumining proektsiyasi aniqlangan holatlar uchun L_z, biz yozishimiz mumkin ${ displaystyle scriptstyle { varphi _ {i} ^ {l} = { hat {l}} _ {z_ {i}} / L_ {z}}}$ , berib:

{ displaystyle mathbf {B} _ { text {el}} ^ { ell} = - 2 mu _ { text {B}} { frac { mu _ {0}} {4 pi} } { frac {1} {L_ {z}}} sum _ {i} { frac {{ hat { ell}} _ {zi}} {r_ {i} ^ {3}}} mathbf {L}.}

Elektron spin burchak impulsi bu zarrachaga xos bo'lgan va shu sababli elektron harakatiga bog'liq bo'lmagan tubdan farq qiluvchi xususiyatdir. Shunga qaramay, bu burchak impulsi va zaryadlangan zarracha bilan bog'liq har qanday burchak momentum magnit maydon manbai bo'lgan magnit dipol momentiga olib keladi. Spin burchak impulsi bo'lgan elektron, s, magnit momentga ega, m_s, tomonidan berilgan:

{ displaystyle { boldsymbol { mu}} _ { text {s}} = - g_ {s} mu _ { text {B}} mathbf {s},}

qayerda g_s bo'ladi elektron aylanish g- omil manfiy alomat esa elektronning manfiy zaryadlanganligi bilan bog'liq (bir xil massaga ega bo'lgan manfiy va musbat zaryadlangan zarrachalar teng yo'llar bo'ylab harakatlanib, bir xil burchakka impulsga ega bo'lar edi, lekin natijada oqimlar teskari yo'nalishda).

Dipol momentining magnit maydoni, m_s, tomonidan berilgan:^[3]

{ displaystyle mathbf {B} _ { text {el}} ^ {s} = { frac { mu _ {0}} {4 pi r ^ {3}}} left (3 left ( { boldsymbol { mu}} _ { text {s}} cdot { hat { mathbf {r}}} right) { hat { mathbf {r}}} - { boldsymbol { mu }} _ { text {s}} right) + { dfrac {2 mu _ {0}} {3}} { boldsymbol { mu}} _ { text {s}} delta ^ { 3} ( mathbf {r}).}

Hamiltonian giperfiniga to'liq magnit dipol hissasini quyidagicha beradi:

{ displaystyle { begin {aligned} { hat {H}} _ {D} = {} & 2g _ { text {I}} mu _ { text {N}} mu _ { text {B} } { dfrac { mu _ {0}} {4 pi}} { dfrac {1} {L_ {z}}} sum _ {i} { dfrac {{ hat {l}} _ { zi}} {r_ {i} ^ {3}}} mathbf {I} cdot mathbf {L} & {} + g _ { text {I}} mu _ { text {N}} g _ { text {s}} mu _ { text {B}} { frac { mu _ {0}} {4 pi}} { frac {1} {S_ {z}}} sum _ {i} { frac {{ hat {s}} _ {zi}} {r_ {i} ^ {3}}} left {3 left ( mathbf {I} cdot { hat { mathbf {r}}} o'ng) chap ( mathbf {S} cdot { hat { mathbf {r}}} o'ng) - mathbf {I} cdot mathbf {S} right } & {} + { frac {2} {3}} g _ { text {I}} mu _ { text {N}} g _ { text {s}} mu _ { text { B}} mu _ {0} { frac {1} {S_ {z}}} sum _ {i} { hat {s}} _ {zi} delta ^ {3} left ( mathbf {r} _ {i} right) mathbf {I} cdot mathbf {S}. end {hizalangan}}}

Birinchi atama elektron orbital burchak impulsi tufayli daladagi yadro dipolining energiyasini beradi. Ikkinchi davr elektron spin magnit momentlari tufayli yadro dipolining maydon bilan "cheklangan masofa" o'zaro ta'sirining energiyasini beradi. Yakuniy muddat, ko'pincha Fermi bilan aloqa atama yadro dipolining spin dipollari bilan to'g'ridan-to'g'ri o'zaro ta'siriga taalluqlidir va yadro pozitsiyasida cheklangan elektron spin zichligi bo'lgan davlatlar uchun faqat nolga teng emas ( s-subshells). Yadro magnit momentining batafsil taqsimlanishini hisobga olgan holda boshqacha ifoda olishi mumkinligi ta'kidlangan.^[4]

Shtatlar uchun ${ displaystyle ell neq 0}$ bu shaklda ifodalanishi mumkin

{ displaystyle { hat {H}} _ {D} = 2g_ {I} mu _ { text {B}} mu _ { text {N}} { dfrac { mu _ {0}} {4 pi}} { dfrac { mathbf {I} cdot mathbf {N}} {r ^ {3}}},}

qaerda:

{ displaystyle mathbf {N} = mathbf { ell} - { frac {g_ {s}} {2}} left [ mathbf {s} -3 ( mathbf {s} cdot { hat { mathbf {r}}}) { hat { mathbf {r}}} o'ng].}

^[2]

Agar giperfin tuzilishi mayda tuzilishga nisbatan kichik bo'lsa (ba'zan shunday deyiladi IJ- bilan o'xshashlik bo'yicha birlashish LS- birlashma ), Men va J yaxshi kvant raqamlari va ning matritsa elementlari ${ displaystyle scriptstyle {{ hat {H}} _ { text {D}}}}$ diagonali sifatida taxmin qilish mumkin Men va J. Bunday holda (odatda engil elementlarga tegishli), biz loyihalashimiz mumkin N ustiga J (qayerda J = L + S umumiy elektron burchak momentumi) va bizda:^[5]

{ displaystyle { hat {H}} _ { text {D}} = 2g_ {I} mu _ { text {B}} mu _ { text {N}} { dfrac { mu _ {0}} {4 pi}} { dfrac { mathbf {N} cdot mathbf {J}} { mathbf {J} cdot mathbf {J}}} { dfrac { mathbf {I } cdot mathbf {J}} {r ^ {3}}}.}

Bu odatda shunday yoziladi

{ displaystyle { hat {H}} _ { text {D}} = { hat {A}} mathbf {I} cdot mathbf {J},}

bilan ${ textstyle left langle { hat {A}} right rangle}$ eksperiment bilan aniqlanadigan giperfin strukturaning doimiysi. Beri Men·J = ½{F·F − Men·Men − J·J} (qaerda F = Men + J umumiy burchak momentumi), bu quyidagicha energiya beradi:

{ displaystyle Delta E _ { text {D}} = { frac {1} {2}} left langle { hat {A}} right rangle [F (F + 1) -I (I +1) -J (J + 1)].}

Bu holda giperfin o'zaro ta'siri qondiradi Landé interval qoidasi.

Elektr to'rtburchagi

Spinli atom yadrolari ${ displaystyle scriptstyle {I geq 1}}$ bor elektr to'rtburchak moment.^[6] Umumiy holatda bu a bilan ifodalanadi daraja -2 tensor, ${ displaystyle scriptstyle { underline { underline {Q}}}}$ , berilgan komponentlar bilan:^[3]

{ displaystyle Q_ {ij} = { frac {1} {e}} int left (3x_ {i} ^ { prime} x_ {j} ^ { prime} - left (r ^ { prime) } o'ng) ^ {2} delta _ {ij} o'ng) rho chap ( mathbf {r} ^ { prime} o'ng) , d ^ {3} r ^ { prime},}

qayerda men va j 1 dan 3 gacha bo'lgan tensor ko'rsatkichlari, x_men va x_j fazoviy o'zgaruvchilar x, y va z ning qiymatlariga qarab men va j mos ravishda, δ_ij bo'ladi Kronekker deltasi va r(r) zaryad zichligi. 3 o'lchovli daraja-2 tensori bo'lgan to'rtburchak moment 3 ga teng² = 9 komponent. Komponentlarning ta'rifidan ko'rinib turibdiki, to'rtburchak tenzor a nosimmetrik matritsa (Q_ij = Q_ji) bu ham izsiz (Σ_menQ_II = 0), ichida faqat beshta komponent berilgan qisqartirilmaydigan vakillik. Belgisi bilan ifodalangan kamaytirilmaydigan sferik tensorlar bizda ... bor:^[3]

{ displaystyle T_ {m} ^ {2} (Q) = { sqrt { frac {4 pi} {5}}} int rho left ( mathbf {r} ^ { prime} right ) chap (r ^ { prime} o'ng) ^ {2} Y_ {m} ^ {2} chap ( theta ^ { prime}, varphi ^ { prime} o'ng) , d ^ {3} r ^ { prime}.}

Elektr maydonidagi elektr to'rtburchak momenti bilan bog'liq bo'lgan energiya maydon kuchiga emas, balki chalkash tarzda etiketlangan elektr maydon gradiyentiga bog'liq. ${ textstyle { underline { underline {q}}}}$ , tomonidan berilgan yana bir daraja-2 tenzori tashqi mahsulot ning del operatori elektr maydon vektori bilan:

{ displaystyle { underline { underline {q}}} = nabla otimes mathbf {E},}

tomonidan berilgan komponentlar bilan:

{ displaystyle q_ {ij} = { frac { kısmi ^ {2} V} { qisman x_ {i} , qisman x_ {j}}}.}

Shunga qaramay, bu nosimmetrik matritsa ekanligi aniq va yadrodagi elektr maydon manbai zaryadning butunlay yadro tashqarisida taqsimlanishidir, bu 5 komponentli sferik tensor sifatida ifodalanishi mumkin, ${ displaystyle scriptstyle {T ^ {2} (q)}}$ , bilan:^[7]

{ displaystyle { begin {aligned} T_ {0} ^ {2} (q) & = { frac { sqrt {6}} {2}} q_ {zz} T _ {+ 1} ^ {2 } (q) & = - q_ {xz} -iq_ {yz} T _ {+ 2} ^ {2} (q) & = { frac {1} {2}} (q_ {xx} -q_ {) yy}) + iq_ {xy}, end {hizalangan}}}

qaerda:

{ displaystyle T _ {- m} ^ {2} (q) = (- 1) ^ {m} T _ {+ m} ^ {2} (q) ^ {*}.}

Hamiltoniyadagi to'rt qavatli atama quyidagicha berilgan:

{ displaystyle { hat {H}} _ {Q} = - eT ^ {2} (Q) cdot T ^ {2} (q) = - e sum _ {m} (- 1) ^ {m } T_ {m} ^ {2} (Q) T _ {- m} ^ {2} (q).}

Odatda atom yadrosi silindrsimon simmetriyaga yaqinlashadi va shuning uchun diagonali bo'lmagan barcha elementlar nolga yaqinlashadi. Shu sababli yadroviy elektr to'rtburchak momenti ko'pincha ifodalanadi Q_zz.^[6]

Molekulyar giperfin tuzilishi

Hamiltonian molekulyar giperfinasi har bir yadro uchun magnit dipol atamasi bilan atomik ish uchun allaqachon olingan atamalarni o'z ichiga oladi. ${ displaystyle I> 0}$ va har bir yadro uchun elektr to'rtburchak atama ${ displaystyle I geq 1}$ . Magnit dipol atamalari birinchi bo'lib diatomik molekulalar uchun Frosch va Foley tomonidan yaratilgan,^[8] va natijada paydo bo'lgan giperfin parametrlari ko'pincha Frosch va Foley parametrlari deb ataladi.

Yuqorida tavsiflangan effektlardan tashqari, molekulyar kassaga xos bo'lgan bir qator effektlar mavjud.^[9]

To'g'ridan-to'g'ri yadro spin-spin

Har bir yadro ${ displaystyle I> 0}$ magnit maydonning manbai bo'lgan nolga teng bo'lmagan magnit momentga ega va boshqa barcha yadro magnit momentlarining birlashtirilgan maydoni mavjudligi sababli bog'liq energiyaga ega. Har bir magnit moment bo'yicha yig'ilish har biriga bog'liq bo'lgan maydon bilan belgilanadi boshqa magnit moment hamiltonian giperfinasida to'g'ridan-to'g'ri yadro spin-spinini beradi, ${ displaystyle { hat {H}} _ {II}}$ .^[10]

{ displaystyle { hat {H}} _ {II} = - sum _ { alpha neq alpha ^ { prime}} { boldsymbol { mu}} _ { alpha} cdot mathbf { B} _ { alfa ^ { prime}},}

qayerda a va a' energetikaga hissa qo'shadigan yadroni va maydonning manbai bo'lgan yadroni ifodalovchi indekslar. Dipol momentining ifodalarini yadro burchak impulsi va dipolning magnit maydoni bo'yicha ikkalasini ham yuqorida keltirilgan holda, bizda mavjud

{ displaystyle { hat {H}} _ {II} = { dfrac { mu _ {0} mu _ { text {N}} ^ {2}} {4 pi}} sum _ { alfa neq alpha ^ { prime}} { frac {g _ { alpha} g _ { alpha ^ { prime}}} {R _ { alpha alpha ^ { prime}} ^ {3}} } left { mathbf {I} _ { alpha} cdot mathbf {I} _ { alpha ^ { prime}} - 3 chap ( mathbf {I} _ { alpha} cdot { hat { mathbf {R}}} _ { alpha alpha ^ { prime}} right) chap ( mathbf {I} _ { alpha ^ { prime}} cdot { hat { mathbf {R}}} _ { alpha alpha ^ { prime}} right) right }.}

Yadro spin-rotatsiyasi

Molekuladagi yadro magnit momentlari magnit maydonida burchak impulsi tufayli mavjud, T (R molekulaning asosiy aylanishi bilan bog'liq yadro ichidagi siljish vektori),^[10] shunday qilib

{ displaystyle { hat {H}} _ { text {IR}} = { frac {e mu _ {0} mu _ { text {N}} hbar} {4 pi}} sum _ { alpha neq alpha ^ { prime}} { frac {1} {R _ { alpha alpha ^ { prime}} ^ {3}}} left {{ frac {Z_ { alpha} g _ { alpha ^ { prime}}} {M _ { alpha}}} mathbf {I} _ { alpha ^ { prime}} + { frac {Z _ { alpha ^ { prime }} g _ { alpha}} {M _ { alpha ^ { prime}}}} mathbf {I} _ { alpha} right } cdot mathbf {T}.}

Kichik molekula giperfin tuzilishi

Yuqorida ko'rib chiqilgan o'zaro ta'sirlar tufayli giperfin tuzilishining odatdagi oddiy misoli - ning aylanish o'tishlarida siyanid vodorodi (¹H¹²C¹⁴N) uning zaminida tebranish holati. Bu erda elektr kvadrupolning o'zaro ta'siri ¹⁴N-yadro, giperfin yadroli spin-spinning bo'linishi azot orasidagi magnit birikmasidan, ¹⁴N (Men_N = 1) va vodorod, ¹H (Men_H = ¹⁄₂), va tufayli vodorodning aylanish-aylanish o'zaro ta'siri ¹H-yadrosi. Molekuladagi giperfin tuzilishga ta'sir etuvchi ushbu o'zaro ta'sirlar ta'sirning kamayish tartibida bu erda keltirilgan. HCN rotatsion o'tishlarida giperfin tuzilishini aniqlash uchun sub-doppler texnikasi qo'llanilgan.^[11]

Dipol tanlov qoidalari HCN giperfin tuzilishi uchun o'tish ${ displaystyle Delta J = 1}$ , ${ displaystyle Delta F = {0, pm 1 }}$ , qayerda $J$ aylanma kvant soni va $F$ yadro spinini o'z ichiga olgan umumiy aylanish kvant soni ( ${ displaystyle F = J + I _ { text {N}}}$ ) navbati bilan. Eng past o'tish ( ${ displaystyle J = 1 rightarrow 0}$ ) giperfin uchlikga bo'linadi. Tanlash qoidalaridan foydalangan holda, ning giperfine naqsh ${ displaystyle J = 2 rightarrow 1}$ o'tish va undan yuqori dipolli o'tishlar giperfin sekstet shaklida bo'ladi. Biroq, ushbu tarkibiy qismlardan biri ( ${ displaystyle Delta F = -1}$ ) holatida aylanish o'tish intensivligining atigi 0,6% ni tashkil qiladi ${ displaystyle J = 2 rightarrow 1}$ . Ushbu hissa J. o'sishiga tushadi, shuning uchun ${ displaystyle J = 2 rightarrow 1}$ yuqoriga qarab giperfin naqshlari juda yaqin joylashgan uchta kuchli giperfinli komponentlardan iborat ${ displaystyle Delta J = 1}$ , ${ displaystyle Delta F = 1}$ ) ikkita keng tarqalgan komponentlar bilan birgalikda; biri past chastotali tomonda va ikkinchisi markaziy giperfin uchlikka nisbatan yuqori chastotali tomonda. Ushbu tashqaridan har biri ~ ${ displaystyle { tfrac {1} {2}} J ^ {2}}$ ( $J$ - ruxsat etilgan dipol o'tishining yuqori aylanish kvant soni) butun o'tish intensivligi. Ketma-ket yuqori uchun $J$ o'tish, har bir alohida giperfin komponentining nisbiy intensivligi va holatida kichik, ammo sezilarli o'zgarishlar mavjud.^[12]

O'lchovlar

Giperfinning o'zaro ta'sirini, boshqa usullar qatori, atom va molekulyar spektrlarda va elektron paramagnitik rezonans spektrlari erkin radikallar va o'tish metall ionlari.

Ilovalar

Astrofizika

Tasvirlangan giperfinali o'tish Kashshoflar lavhasi

Giperfinaning bo'linishi juda kichik bo'lgani uchun, o'tish chastotalari odatda optikada emas, balki radio yoki mikroto'lqinli (sub-millimetr deb ham ataladi) chastotalarida bo'ladi.

Giperfin strukturasi 21 sm chiziq ichida kuzatilgan H I mintaqalar yilda yulduzlararo muhit.

Karl Sagan va Frenk Dreyk vodorodning giperfinaga o'tishini yetarlicha universal hodisa deb hisoblagan, shuning uchun vaqt va uzunlikning asosiy birligi sifatida foydalanish mumkin Kashshoflar lavhasi va keyinroq Voyager Golden Record.

Yilda submillimetr astronomiyasi, heterodin qabul qiluvchilar yulduz yaratadigan yadro yoki kabi osmon jismlaridan elektromagnit signallarni aniqlashda keng qo'llaniladi yosh yulduzlar. Kuzatilgan giperfinik spektrdagi qo'shni komponentlar orasidagi ajralishlar rotatsion o'tish odatda qabul qiluvchiga sig‘adigan darajada kichikdir IF guruh. Beri optik chuqurlik chastotasi bilan farq qiladi, giperfin komponentlari orasidagi quvvat nisbati ularning ichki (yoki) ko'rsatkichlaridan farq qiladi optik jihatdan ingichka) intensivlik (ular shunday deyiladi) giperfin anomaliyalar, ko'pincha HCN ning aylanish o'tishlarida kuzatiladi^[12]). Shunday qilib, optik chuqurlikni aniqroq aniqlash mumkin. Bundan biz ob'ektning fizik parametrlarini olishimiz mumkin.^[13]

Yadro spektroskopiyasi

Yilda yadro spektroskopiyasi usullari, yadrosi zondlash uchun ishlatiladi mahalliy tuzilish materiallarda. Usullar asosan atrofdagi atomlar va ionlar bilan giperfinning o'zaro ta'siriga asoslangan. Muhim usullar yadro magnit-rezonansi, Messsbauer spektroskopiyasi va buzilgan burchak korrelyatsiyasi.

Yadro texnologiyasi

The atom bug 'lazer izotoplarini ajratish (AVLIS) jarayonida optik o'tishlar orasidagi giperfin bo'linishidan foydalaniladi uran-235 va uran-238 tanlab foto-ionlash faqat uran-235 atomlari va keyin ionlangan zarralarni ionlanmaganlaridan ajratib turadi. Aniq sozlangan bo'yoq lazerlari zarur bo'lgan aniq to'lqin uzunlikdagi nurlanish manbalari sifatida ishlatiladi.

SI soniyani va metrni aniqlashda foydalaning

Giperfin tuzilishga o'tish yordamida a mikroto'lqinli pech notch filtri juda yuqori barqarorlik, takrorlanuvchanlik va Q omil, bu esa juda aniq uchun asos sifatida ishlatilishi mumkin atom soatlari. Atama o'tish chastotasi atomning ikkita giperfin sathi orasidagi o'tishga mos keladigan nurlanish chastotasini bildiradi va ga teng $f = Δ E / h$ , qayerda $Δ E$ bu darajalar va orasidagi energiya farqidir $h$ bo'ladi Plank doimiysi. Odatda, ma'lum bir izotopning o'tish chastotasi sezyum yoki rubidium atomlar bu soatlar uchun asos sifatida ishlatiladi.

Giperfin strukturasining o'tish vaqtiga asoslangan atom soatlari aniqligi tufayli ular endi ikkinchisini aniqlash uchun asos sifatida foydalanilmoqda. Bittasi ikkinchi hozir belgilangan aniq bo'lishi kerak 9192631770 sezyum-133 atomlarining giperfin tuzilishining o'tish chastotasining tsikllari.

1983 yil 21 oktyabrda, 17-chi CGPM metrni bosib o'tgan yo'lning uzunligi sifatida aniqladi yorug'lik a vakuum vaqt oralig'ida 1/299,792,458 a ikkinchi.^[14]^[15]

Kvant elektrodinamikasining aniq sinovlari

Giperfinning vodorod va muonyum ning qiymatini o'lchash uchun ishlatilgan nozik tuzilish doimiy a. Boshqa fizik tizimlarda a o'lchovlari bilan taqqoslash a beradi QEDning qattiq sinovi.

Ion tuzoqli kvant hisoblashda kubit

Tuzoqqa tushgan odamning giperfin holati ion odatda saqlash uchun ishlatiladi kubitlar yilda ion-tuzoq kvant hisoblash. Ular eksperimental ravishda ~ 10 daqiqadan oshib ketadigan (~ 1 bilan taqqoslaganda) juda uzoq umr ko'rish qobiliyatiga ega metastabil elektron darajalar uchun).

Shtatlarning energiyani ajratish bilan bog'liq chastotasi mikroto'lqinli pech mikroto'lqinli nurlanish yordamida giperfinali o'tishlarni boshqarishga imkon beradigan mintaqa. Biroq, hozirgi vaqtda ma'lum bir ionni ketma-ketlik bilan hal qilish uchun yo'naltirilishi mumkin bo'lgan biron bir emitent mavjud emas. Buning o'rniga, bir juft lazer impulslar chastotalar farqiga ega bo'lgan holda o'tishni boshqarish uchun ishlatilishi mumkin (o'chirish) kerakli o'tish chastotasiga teng. Bu aslida rag'batlantiriladi Raman o'tish. Bunga qo'shimcha ravishda, taxminan 4.3 mikrometr bilan ajratilgan ikkita ionni mikroto'lqinli nurlanish bilan to'g'ridan-to'g'ri yo'naltirish uchun maydonga yaqin gradyanlardan foydalanilgan.^[16]

Shuningdek qarang

Adabiyotlar

^ Shankland, Robert S. (1974). "Mishelson va uning interferometri". Bugungi kunda fizika. Amerika fizika instituti. 27 (4): 37–43. Bibcode:1974PhT .... 27d..37S. doi:10.1063/1.3128534.
^ ^a ^b Vudgeyt, Gordon K. (1999). Boshlang'ich atom tuzilishi. Oksford universiteti matbuoti. ISBN 978-0-19-851156-4.
^ ^a ^b ^v Jekson, Jon D. (1998). Klassik elektrodinamika. Vili. ISBN 978-0-471-30932-1.
^ C. E. Soliverez (1980) J. Fiz. C: Qattiq jismlar fizikasi. 13 L1017. [1] doi:10.1088/0022-3719/13/34/002
^ Vudgeyt, Gordon K. (1983). Boshlang'ich atom tuzilishi. ISBN 978-0-19-851156-4. Olingan 2009-03-03.
^ ^a ^b Enge, Harald A. (1966). Yadro fizikasiga kirish. Addison Uesli. ISBN 978-0-201-01870-7.
^ Y. Millot (2008-02-19). "To'rt qutbli yadrolar atrofidagi elektr maydonlarining gradiyent tenzori". Olingan 2008-07-23.
^ Frosch va Fuli; Foley, H. (1952). "Diatomikada magnit giperfin tuzilishi". Jismoniy sharh. 88 (6): 1337–1349. Bibcode:1952PhRv ... 88.1337F. doi:10.1103 / PhysRev.88.1337.
^ Jigarrang, Jon; Alan Karrington (2003). Diatomik molekulalarning rotatsion spektroskopiyasi. Kembrij universiteti matbuoti. ISBN 978-0-521-53078-1.
^ ^a ^b Jigarrang, Jon; Alan Karrington (2003). Diatomik molekulalarning rotatsion spektroskopiyasi. ISBN 978-0-521-53078-1. Olingan 2009-03-03.
^ Arrens, V .; Lyven, F.; Takano, S .; Winnewisser, G.; va boshq. (2002). "HCN ning 1 THz gacha bo'lgan doppler bilan to'yinganligi spektroskopiyasi va uni aniqlash ${ displaystyle J = { ce {3 -> 2 (4 -> 3)}}}$ TMC-1 emissiyasi ". Z. Naturforsch. 57a (8): 669–681. Bibcode:2002ZNatA..57..669A. doi:10.1515 / zna-2002-0806. S2CID 35586070.
^ ^a ^b Mullins, A. M.; Loughnane, R. M.; Redman, M. P.; va boshq. (2016). "HCN ning radiatsion o'tkazilishi: giperfin anomaliyalarning kuzatuvlarini izohlash". Qirollik Astronomiya Jamiyatining oylik xabarnomalari. 459 (3): 2882–2993. arXiv:1604.03059. Bibcode:2016MNRAS.459.2882M. doi:10.1093 / mnras / stw835. S2CID 119192931.
^ Tatematsu, K .; Umemoto, T .; Kandori, R .; va boshq. (2004). "N₂H⁺ Torosdagi molekulyar bulutli yadrolarni kuzatish ". Astrofizika jurnali. 606 (1): 333–340. arXiv:astro-ph / 0401584. Bibcode:2004ApJ ... 606..333T. doi:10.1086/382862. S2CID 118956636.
^ Teylor, B.N. va Tompson, A. (Eds.). (2008a). Xalqaro birliklar tizimi (SI). 1-ilova, p. 70. Bu Xalqaro tarozilar va o'lchovlar byurosi nashrining sakkizinchi nashrining (2006 y.) Inglizcha matnining AQShdagi versiyasi. Le Système International d 'Unités (SI) (Maxsus nashr 330). Gaithersburg, tibbiyot fanlari doktori: Milliy standartlar va texnologiyalar instituti. Qabul qilingan 18 avgust 2008 yil.
^ Teylor, B.N. va Tompson, A. (2008b). Xalqaro birliklar tizimidan foydalanish bo'yicha qo'llanma (Maxsus nashr 811). Gaithersburg, tibbiyot fanlari doktori: Milliy standartlar va texnologiyalar instituti. Qabul qilingan 23 avgust 2008 yil.
^ Warring, U .; Ospelkaus, S .; Kolombe, Y .; Joerdens, R .; Leybrid, D.; Wineland, D.J. (2013). "Mikroto'lqinli dalalar gradiyentlari bilan individual-ionli murojaat qilish". Jismoniy tekshiruv xatlari. 110 (17): 173002 1–5. arXiv:1210.6407. Bibcode:2013PhRvL.110q3002W. doi:10.1103 / PhysRevLett.110.173002. PMID 23679718. S2CID 27008582.

Tashqi havolalar

Yadro tuzilishi va parchalanishi to'g'risidagi ma'lumotlar - IAEA Yadro magnit va elektr momentlari

[1] Shankland, Robert S. (1974). "Mishelson va uning interferometri". Bugungi kunda fizika. Amerika fizika instituti. 27 (4): 37–43. Bibcode:1974PhT .... 27d..37S. doi:10.1063/1.3128534.

[Woodgate-2] Vudgeyt, Gordon K. (1999). Boshlang'ich atom tuzilishi. Oksford universiteti matbuoti. ISBN 978-0-19-851156-4.

[Jackson-3] v Jekson, Jon D. (1998). Klassik elektrodinamika. Vili. ISBN 978-0-471-30932-1.

[4] C. E. Soliverez (1980) J. Fiz. C: Qattiq jismlar fizikasi. 13 L1017. [1] doi:10.1088/0022-3719/13/34/002

[Woodgate2-5] Vudgeyt, Gordon K. (1983). Boshlang'ich atom tuzilishi. ISBN 978-0-19-851156-4. Olingan 2009-03-03.

[Enge-6] Enge, Harald A. (1966). Yadro fizikasiga kirish. Addison Uesli. ISBN 978-0-201-01870-7.

[7] Y. Millot (2008-02-19). "To'rt qutbli yadrolar atrofidagi elektr maydonlarining gradiyent tenzori". Olingan 2008-07-23.

[Frosch-Foley-8] Frosch va Fuli; Foley, H. (1952). "Diatomikada magnit giperfin tuzilishi". Jismoniy sharh. 88 (6): 1337–1349. Bibcode:1952PhRv ... 88.1337F. doi:10.1103 / PhysRev.88.1337.

[BrownCarr-9] Jigarrang, Jon; Alan Karrington (2003). Diatomik molekulalarning rotatsion spektroskopiyasi. Kembrij universiteti matbuoti. ISBN 978-0-521-53078-1.

[BrownCarr2-10] Jigarrang, Jon; Alan Karrington (2003). Diatomik molekulalarning rotatsion spektroskopiyasi. ISBN 978-0-521-53078-1. Olingan 2009-03-03.

[11] Arrens, V .; Lyven, F.; Takano, S .; Winnewisser, G.; va boshq. (2002). "HCN ning 1 THz gacha bo'lgan doppler bilan to'yinganligi spektroskopiyasi va uni aniqlash ${ displaystyle J = { ce {3 -> 2 (4 -> 3)}}}$ TMC-1 emissiyasi ". Z. Naturforsch. 57a (8): 669–681. Bibcode:2002ZNatA..57..669A. doi:10.1515 / zna-2002-0806. S2CID 35586070.

[mullins-12] Mullins, A. M.; Loughnane, R. M.; Redman, M. P.; va boshq. (2016). "HCN ning radiatsion o'tkazilishi: giperfin anomaliyalarning kuzatuvlarini izohlash". Qirollik Astronomiya Jamiyatining oylik xabarnomalari. 459 (3): 2882–2993. arXiv:1604.03059. Bibcode:2016MNRAS.459.2882M. doi:10.1093 / mnras / stw835. S2CID 119192931.

[13] Tatematsu, K .; Umemoto, T .; Kandori, R .; va boshq. (2004). "N₂H⁺ Torosdagi molekulyar bulutli yadrolarni kuzatish ". Astrofizika jurnali. 606 (1): 333–340. arXiv:astro-ph / 0401584. Bibcode:2004ApJ ... 606..333T. doi:10.1086/382862. S2CID 118956636.

[14] Teylor, B.N. va Tompson, A. (Eds.). (2008a). Xalqaro birliklar tizimi (SI). 1-ilova, p. 70. Bu Xalqaro tarozilar va o'lchovlar byurosi nashrining sakkizinchi nashrining (2006 y.) Inglizcha matnining AQShdagi versiyasi. Le Système International d 'Unités (SI) (Maxsus nashr 330). Gaithersburg, tibbiyot fanlari doktori: Milliy standartlar va texnologiyalar instituti. Qabul qilingan 18 avgust 2008 yil.

[15] Teylor, B.N. va Tompson, A. (2008b). Xalqaro birliklar tizimidan foydalanish bo'yicha qo'llanma (Maxsus nashr 811). Gaithersburg, tibbiyot fanlari doktori: Milliy standartlar va texnologiyalar instituti. Qabul qilingan 23 avgust 2008 yil.

[16] Warring, U .; Ospelkaus, S .; Kolombe, Y .; Joerdens, R .; Leybrid, D.; Wineland, D.J. (2013). "Mikroto'lqinli dalalar gradiyentlari bilan individual-ionli murojaat qilish". Jismoniy tekshiruv xatlari. 110 (17): 173002 1–5. arXiv:1210.6407. Bibcode:2013PhRvL.110q3002W. doi:10.1103 / PhysRevLett.110.173002. PMID 23679718. S2CID 27008582.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]